具有實(shí)際不破壞結(jié)構(gòu)的流動維多夫狀態(tài)（由于流速很小，沒有得到實(shí)際應(yīng)用一具有連續(xù)破壞結(jié)構(gòu)的流動—賓漢體狀態(tài)，稱為結(jié)構(gòu)狀態(tài)，在這種流動狀態(tài)時，有效（牛頓體）黏性隨著速度增大而減��；這就證實(shí)了結(jié)構(gòu)粘結(jié)的強(qiáng)烈破壞。
    具有實(shí)際完全破壞結(jié)構(gòu)的流動偽層流動態(tài)，不存在流動核，即剪切擴(kuò)展到整個斷面，但是速度分布圖還不完全與牛頓
流體層流時速度分布相符合。紊流狀態(tài)，在這種狀態(tài)下，懸浮液黏塑性對水力阻力實(shí)際上沒有影響，在一定流速時，這種狀態(tài)過渡到水力阻力系數(shù)具有恒定值的自模狀態(tài)。
    懸浮液在結(jié)構(gòu)狀態(tài)下流動時沿圓管長度方向上壓力損失，懸浮液（實(shí)線〉和清水 (虛線〉流動時單位壓力損失曲線單位壓力損失@與利用方程0線性化得到的流量之間變化曲線，即取消除遠(yuǎn)小于前兩項(xiàng)的第三項(xiàng)。用方程線性化方法得到的損失直線與軸線璧相交于點(diǎn):中4夕。為當(dāng)0=0，即時的壓降。這點(diǎn)位于流量等于零時實(shí)隨上面，比實(shí)隨高。
    懸浮液在管內(nèi)流動時壓力損失曲線與流量有關(guān)，從位于式〈2 - 3-0表示的直線與軸線交點(diǎn)下面的點(diǎn)^開始，并且隨著通過管內(nèi)流量的增大更加趨近于這條直線。與方程線性化有關(guān)的實(shí)際誤差，主要在比較小的流量時產(chǎn)生，隨著流量增大，誤差變小。
    懸浮液流速增大，將導(dǎo)致管壁與液流塑性核之間液體層區(qū)擴(kuò)大，并且在速度很小時， 這個層的流動狀態(tài)為層流。當(dāng)壁面切應(yīng)力趨于無限大時，即流速很大時，具有不破壞結(jié)構(gòu) 塑性核半徑理論上趨于零。實(shí)際上當(dāng)液體層的層流狀態(tài)范圍變得相當(dāng)廣闊時，其中紊流開 始發(fā)展，并且在一定條件下整個液體運(yùn)動變?yōu)閭螌恿骱臀闪鳡顟B(tài)。同時懸浮液塑性結(jié)構(gòu)被 破壞，壓力損失變?yōu)榻�似等于黏性相同的牛頓液體壓力損失，即與平均流速的二次方成 正比。
    為了推廣實(shí)現(xiàn)懸浮液從一種狀態(tài)過渡到另一狀態(tài)的條件，適當(dāng)引用與牛頓流體的雷諾 數(shù)相似的無因次量。具有很大實(shí)際意義的是與過渡到自模流動狀態(tài)相對應(yīng)的雷諾數(shù)